Laser Flashcards

1
Q

Définir uν et uλ

A

(CN = corps noir)

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Q

Définir nν*

A
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Q

Quel est le lien entre uν et nν* ?
Justif

A

Car δu = h.ν × δn*

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4
Q

Définir φν

A

Flux surfacique du vecteur de Poynting (vecteur transport d’énergie)

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5
Q

Quel est le lien entre φν et uν ?

A
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6
Q

Définir Φ(ν,T), que peut-on en dire ?
Justif

A
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7
Q

Déterminer l’expression de N1/N2 et commenter

A
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8
Q

On considère deux niveaux d’énergie E1 et E2, E1 < E2.

Qu’appelle-t-on ν0 ?
Quelle est son expression ?

A

C’est la fréquence du photon qu’il faut absorber ou émettre pour passer d’un état d’énergie à l’autre

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9
Q

Quel est le principe de l’émission spontanée d’un photon ?

A
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10
Q

Qu’est-ce que le coefficient d’Einstein pour l’émission spontanée ?
À quoi faut-il faire attention ?

A
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11
Q

Qu’est-ce que le coefficient d’Einstein pour l’émission spontanée ?
À quoi faut-il faire attention ?

A
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12
Q

Quel est le principe de l’absorption d’un photon ?

A

ν€[0,+∞[ car on considère une onde polychromatique…

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13
Q

Qu’est-ce que le coefficient d’Einstein pour l’absorption ?
À quoi faut-il faire attention ?

A

Si le seul processus mis en jeu est l’absorption

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14
Q

Quel est le principe de l’émission stimulée (ou induite) ?

A

Avec passage d’un atome de E2 à E1

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15
Q

Qu’est-ce que le coefficient d’Einstein pour l’émission stimulée ?
À quoi faut-il faire attention ?

A

Si le seul processus mis en jeu est l’émission stimulée

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16
Q

Quel est le lien entre les différents coefficients d’Einstein ?
Justif

A
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17
Q

À quelle condition une onde lumineuse peut-elle être amplifiée ?

A

Il faut que l’émission stimulée l’emporte sur l’absorption (l’émission spontanée est négligeable)

18
Q

Comment faire en sorte que l’émission stimulée l’emporte sur l’absorption et donc que l’onde lumineuse soit amplifiée ?

A

Il faut réaliser une inversion de polarisation : avoir N2 > N1, pour cela, on procède à un apport extérieur d’énergie pour exciter les atomes (on appelle cette opération le pompage)

19
Q

Montrer l’équation différentielle vérifiée en régime permanent dans le cas unidimensionnel par le vecteur de Poynting d’une OPPH de fréquence ν0 dans un milieu absorbant à deux niveaux 1 et 2, en fonction de h, ν0, c, Φ(ν0), B1,2, n1* et n2*

A

On sait qu’il faut utiliser la conservation de l’énergie électromagnétique en se demandant pourquoi le vecteur de Poynting varie avec z : c’est parce qu’il est dans un milieu amplificateur. On utilise donc l’équation de conservation de l’énergie électromagnétique.

On dit que pour chaque type de transition : dn*/dt = - dn2*/dt, car dès que E2 gagne un atome, c’est qu’un photon est absorbé et dès que E2 perds un atome, c’est qu’un photon est créé.

20
Q

Voici l’équation différentielle vérifiée en régime permanent dans le cas unidimensionnel par le vecteur de Poynting d’une OPPH de fréquence ν0 dans un milieu absorbant à deux niveaux :

Que donne la résolution selon que la polarité est normale ou inversée ?

A

On a donc bien une amplification si n1* < n2*

21
Q

Pourquoi ne prend-on pas en compte l’émotion spontanée pour savoir si un signal est amplifié ?

22
Q

Comment apporte-t-on de l’énergie pour effectuer le pompage ?

A

On utilise soit :

  • un autre laser (pompage optique)
  • des décharges électriques (pour faire le laser He-Ne) (pompage électrique)
  • une réaction chimique ou nucléaire (pompage chimique ou nucléaire)
23
Q

Schématiser le principe grossier du pompage

24
Q

Comment fonctionne le pompage pour un laser He-Ne ?

A

Les décharges électriques excitent facilement les atomes d’Hélium, dont les niveaux d’énergies coïncident presque parfaitement avec l’énergie nécessaire au Neon pour passer d’un niveau énergétique à un autre. Ainsi on fait : décharge électrique → He → Néon

25
Q

Quel est le principe d’une cavité LASER ?

A

Le principe est de faire rebondir pleins de fois un faisceau dans la cavité LASER en l’amplifiant à chaque fois pour compenser les pertes par transmission : à chaque rebond sur (M2), une partie est transmise, c’est le faisceau «utile». L’intérêt d’un signal qui continue à rebondir est qu’il alimente continuellement le faisceau utile.

26
Q

Justifier qu’il existe théoriquement une suite de fréquences d’émission possibles pour un laser et donner leurs expressions

27
Q

Qu’appelle-t-on le gain d’un milieu amplificateur pour une longueur l

A

Cf. l’équation différentielle sur Π et sa résolution dans le cas d’une polarisation inversée

28
Q

Quelle est la condition liant R et G pour faire fonctionner un laser ?

A

Car on veut que l’amplification (G × G pour l’aller retour) compense les pertes, donc qu’on ait une multiplication totale (G² × R) par 1

29
Q

Expliquer quelles sont en pratique les fréquences d’émission possibles pour un LASER multimode ?

30
Q

Dresser l’analogie entre le LASER et l’amplificateur à pont de Wien

A

Pompage* dernière case en bas à droite

31
Q

Quelle est l’équation aux dérivées partielles vérifiée par la vibration lumineuse scalaire associée au faisceau LASER ?
Justif

A

Car c’est une des composantes du champ E#, qui vérifie une équation de D’Alembert, et les composantes du Laplacien vectoriel étant les Laplaciens scalaires, l’équation de D’Alembert sur E se transmet à s

32
Q

Commenter l’expression de l’amplitude du signal

33
Q

Tracer la répartition de l’énergie à z fixé et commenter

A

C’est ce qu’on a dit, c’est une Gaussienne

34
Q

Commenter la forme de l’éclairement sur l’axe

35
Q

Si s désigne la vibration scalaire lumineuse associée au faisceau laser, quel modèle simple propose-t-on pour son amplitude S(r,z) ?

36
Q

Qu’appelle-t-on le waist minimal d’un laser passant par une lentille ?

A

On appelle ω0’ la waist minimal du laser

37
Q

Comment relier le waist d’un faisceau laser au waist du faisceau laser image par une lentille convergente de distance focale f’ ?
Justif en utilisant la modélisation cylindre/cône

38
Q

Faire un récapitulatif de ce qu’il faut savoir sur les coefficients d’Einstein

A

B1,2 = B2,1 = α × A2,1

uν(ν0, T)*

39
Q

Comment retenir les définitions des coefficients de Einstein ?

A

Pour chaque type de transition, on passe d’un état d’énergie Ei à un état d’énergie Ef.

Il faut qu’on ait une équation différentielle de la forme dNi/dt + … × Ni = 0, pour que la décroissance soit exponentielle.

On appelle … la coefficient d’Einstein et on ajoute juste × uν(ν0, T) devant si le processus nécessite un apport d’énergie extérieur, car la vitesse de variation de Ni est directement liée à l’énergie reçue dans la bande ν0.

40
Q

Montrer que, en régime permanent, une OPPH de fréquence ν0 est bien amplifiée par passage dans un milieu à deux niveaux d’énergie dans lequel la polarisation du nombre d’atomes par niveau d’énergie est inversée

41
Q

Que peut-on retenir qualitativement de la loi de Planck ?

42
Q

Qu’appelle-t-on une Gaussienne ?