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Éléctromagnetisme Flashcards

1
Q

lors d’expériences d’electrisations, il y a

A

arrachage ou apport de charges négatives (électrons)

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2
Q

Les charges observé son toujours des

A

multiples de la charge élémentaire e=1,6.10^-19 C

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3
Q

échelle microscopique

A

la structure de la matière apparait discontinue

représentation discrète des charges

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4
Q

échelle macroscopique

A

tout apparait continue. on utilise une représentation continue de charges. Q la charge totale de la distribution
Q=somqk

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5
Q

dtop =

dq(p) =

A

volume élémentaire autour de p

charge élémentaire porté par dtop

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6
Q

Q en macroscopique pour un volume

A 
Q= triple intégrale dq(p) = triple intégral ro(p)dtop
car dq(p) = ro(p)dtop
dro(p) = densité volumique de charge en P en C.m^-3
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7
Q

Si la distribution est uniforme dans une sphère, Q =

A

Q= ro 4piR^r/3 ac ro = densité volumique de charge ds la sphère (ici cte)

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8
Q

volume d’une sphère =

A

4piR^3/3

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9
Q

ro(p) =
sigma(p) =
lambda(p) =

A

densité volumique de charges en P
densité surfacique de charges en P
densité linéique de charges en P

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10
Q

dq(p) pour:

  • volume
  • surface
  • ligne
A
  • dq(p)=ro(p)dtop
  • dq(p)=sigma(p)dSp
  • dq(p)=lambda(p)dlp
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11
Q

unité d’une charge est le

A

Coulomb: C

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12
Q

passage à la limite

A

par exemple ds un volume, si épaisseur

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13
Q

circuit correspondant au filtre passe bande

A

RLC avec us(t) sur la résistance

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14
Q

interaction électromagnétique entre deux charges est caractérisé par

A

Fom= qqm/4piEor^2

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15
Q

Eo=

A

permittivité du vide = 1/36pi10^9

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16
Q

champ magnétique créer par une charge ponctuelle

A

E(M)= q/4piEor^2 _uR

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17
Q

si on place La charge qm en M aux alentours de q, Em est la force matérialisé par

A

F(M)=qmE(M)

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18
Q

unité de E

A

=N.C-1
=kg.m.s-2.C-1
=kg.m.s-3.A-1
=

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19
Q

lignes de champs

A

sont des courbes orientés tq leurs tangente en chaque points aient le même sens et la meme direction que le chp électrostatique en ce point

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20
Q

carte de champ

A

carte représentative des lignes de champs

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21
Q

force champ électrostatique créer par un ensemble de charges ponctuel (=distribution) sur un point M

A

Fd-m= som(1,n) Fai-m
= qm som(1,n) Eai(M)
= qm E(M)
= qm som (1,n) qi/4piEoraim^2 _Uai

22
Q

Principe de Curie

A

Dans une expérience physique, les effets présentent au moins les symétries des causes

23
Q

invariance du champ électrostatique

A

le champ électrostatique possède les mêmes invariances que la distribution de charge qui lui donne naissance

24
Q

la circulation du champ électrostatique sur le contour AB est

A

CAB=integral (A,B) E(M).dl

le résultat est indépendant du chemin suivi !

25
on def le potentiel V(M) crée par la charge q placé en 0 par
V(M)= q/4piEorom | pas de r^2
26
avec V(M), la la circulation de champ electrique sur le contour AB devient
integral (A,B) E(M).dl = -(V(B)-V(A))=-DV
27
dV=
=-E(M).dlm
28
Rq a propos de V(M)
le potentiel est def a une constante près on choisis potentiel nul a l'infini en l'absence de charges (rom tend 8, C tend 0, cte = 0)
29
DV=
V(B)-V(A) = - integral (A,B) E(M).dl
30
quelles sont les dix expressions de dV
dV = prod scalaire de E avec dl = -Ex(x,y,z) -Ey... dV = drondV/drondx dx + idem pour y,z donc on identifie les multiplieurs de dx, dy, dz ex: Ex(x,y,z) = -drondV/drondx
31
donc E=
= - grad V
32
travail élémentaire de la force électrostatique
SW= qmE(M).dl = -qmdV = -d(qmV) = -dEp avec Ep= qmV(M)
33
flux élémentaire de E à travers dSm
d₩= E(M).dS en V.m
34
flux de E à travers S
₩= double itegrale E(M)dS(M) n le vecteur normal a l'élément de surface considéré
35
surface de Gauss
surface fermé, enveloppe d'un volume
36
theoreme de Gauss
soit sigmaG une surface de Gauss. le flux du champ électrostatique à travers la surface ferme SigmaG = la charge de la distribution contenue de SigmaG/Eo ₩=Qint/Eo
37
étapes de l'étude d'une distribution
``` 1-coordonnées 2-symetries 3-invariances (en en déduit une expression de E(M) suivant 1 vecteur/paramètre 4-Surface de Gauss 5-Theoreme de Gauss 6-Calcul du flux (on sort E de l'intégrale) 7-Calcul de Qint 8-Expression de E selon les rayons ```
38
surface latéral d'un cylindre de hauteur h et de rayon R
2piRh
39
air d'un cylindre de rayon r et de hauteur h
pir^2h
40
U pour 2 plaques coplanaires séparé de e du coup C la capacité du condensateur
U = V(B)-V(A) = intégrale(A,B) -dV = -intégrale (A,B) E.dl Or E=-sigma/Eo donc U=sigma e / Eo=Qe/SEo du coup C = SEo/e
41
Théorème de Gauss pour les forces gravitationnelles
Double intégrale g(M).dSn= -piGMint Ac Mint la masse interne de la surface de Gauss
42
Surface d'une sphère
4piR^2
43
Dipôle électrostatique
On appel dipôle électrostatique un doublet de charge {P(q);N(-q)} observé à grande distance devant NP
44
On caractérise le dipôle électrostatique par
Son moment dipolaire P=q _NP | ||P|| en C.m ou Debye
45
dL le déplacement élémentaire en coordonnées sphériques
dl= dr Ur + rdø Uø + rsinødphi Uphi
46
V(M) le potentiel du point M lorsque le dipôle est en situation active ie le dipôle crée un champ sur M N porte -q et P +q Début
V(M) = Vn(M) + Vp(M) = -q/4piE°_NM +q/4piE°_PM Donc on calcule _NM et _PM
47
Sur une ligne de champ
E(M)^dl = 0
48
La force électrostatique qui agit sur un dipole
Est nul car -q.E et +q.E s'annulent On a un couple !
49
Moment d'une force
Mo(F) = _OM^F
50
Moment d'un champ électrostatique E qui agit sur un dipôle
Mo(F)= P^Eext
51
Énergie potentielle d'un dipôle soumis à un champ électrostatique E
Ep= -P.Eext

Physique (18 decks)

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