physique Flashcards
repere cartesien: vecteur position du point M de norme OM (m)
—> | x(t)
OM (t) =|
| y(t)
x(t) coordonee selon l’axe (Ox) de la position du point M (m)
y(t) coordonee selon l’axe (Oy) de la position du point M (m)
repere cartesien: vecteur vitesse de norme v (m.s-1)
—>
—> | dOM
v (t) =|
| dt
—> | dx/dt
v (t) =|
| dy/dt
—>
Vx(t) coordonee selon l’axe (Ox) du vecteur vitesse (m.s-1)
—>
Vy(t) coordonee selon l’axe (Oy) du vecteur vitesse (m.s-1)
repere cartesien: vecteur acceleration de norme v (m.s-2)
—>
—> | dv
a (t) =|
| dt
—> | dvx/dt
a (t) =|
| dvy/dt
—>
Ax(t) coordonee selon l’axe (Ox) du vecteur acceleration (m.s-2)
—>
Ay(t) coordonee selon l’axe (Oy) du vecteur acceleration (m.s-2)
repere de frenet - vecteur vitesse de norme v (m.s-1)
—>
—> | Vt(t) = v(t)
v (t) =|
| Vn(t) = 0
—>
Vt(t) coordonee du vecteur vitesse selon coordonee selon le vecteur T du repere de Frenet(m.s-1)
—>
Vn(t) coordonee du vecteur vitesse selon le vecteur N du repere de Frenet (m.s-1)
repere de frenet - vecteur acceleration de norme v (m.s-2)
—>
—> | dv
a (t) =|
| dt
—> | At(t) = dv/dt
a (t) =|
| An(t) = v^2/R
—>
At(t) coordonee du vecteur d’acceleration selon le vecteur T du repere de Frenet(m.s-2)
—>
An(t) coordonee du vecteur d’acceleration selon le vecteur N du repere de Frenet (m.s-2)
Somme des forces exterieures appliquees au systeme => 2nde loi de Newton
–> —->
ΣF = m*a
m = masse du systeme en kg
—>
a(t) = vecteur d’acceleration de norme a (m.s-2)
Dans un référentiel galiléen la somme vectorielle des forces extérieures appliquées à un point matériel est égale à la quantité de mouvement par rapport au temps.
Poids du systeme de norme P en N
—> —->
P = m * g
masse du systeme en kg
champ de pesanteur de norme g (N.kg-1)
Force electrique de norme F (N)
—> —>
F = q * E
q = charge electrique du systeme C
E = champ electrique de norme (N.C-1)
Energie cinetique du systeme en J
Ec = 1/2 * m * v^2
masse du systeme ne kg
vitesse du systeme en m.s-1
Energie potentielle de pesanteur du systeme J
Epp = mgy
masse du systeme en kg
champ de pesanteur en N.kg-1
y = position du systeme sur l’axxe vertical (Oy) en m
Energie mecanique du systeme en J
Em = Ec + Epp
ΔEc (A ->B) variation d’energie cinetique entre les points A et B
->
= ΣWab(F)
–> -> ->
Wab(F) = F.AB
somme des trvaaux des forces appliquees au systeme (J)
variation d’energie mecanique entre les points A et B
en J
ΔEm( A->B) = 0
force d’interaction gravitationnelle exercee entre les corps A et le corps B (N)
F = G * ma* mb/d^2
d en m entre A et B
masse en kg
G = constante gravitation universelle
vitesse du systeme en orbite circulaire m.s-1
v = 2piR/T
T = periode de revolution en secondes
R = rayon du cercle en m
Loi des gaz parfait
PV= nR*T
pression en Pa = 10 ^ -5 Bar
volume en m3
n = quantite de matiere du gaz parfait en mol
T = temperature du gaz parfait en K
K = C + 273.15
R = constante des gaz parfait
intensite sonore W.m-2
P/S
puissance sonore de la source sonore
en W
surface de reception de l’onde sonore m^2
L: niveau d’intensite sonore en dB
L = 10 log (I/Io)
Io = intensite de sonore de reference = 10^-12 W.m-2
frequence de l’onde
f = 1/T
f en Hz
T periode en s
longueur d’onde λ
λ = v/f
λ = en m
v = vitesse de propagation de l’onde en m.s-1
θ angle de diffraction e rad
θ = λ/a
a = largeur de l’ouverture en m = fente
conditions interferences constructives
δ = k * λ
conditions interferences destructives
δ = (k+1/2) * λ
δ = difference de marche en m
k = ordre d’interferences = entier relatif
difference de marche δ
δ = S2M-S1M
interfrange
i - en m
i = λ*D/ a
intensite electrique
i = en A
i = dq/dt
t = en s
q = charge electrique C
tension aux bornes du dipole ohmique (V)
Ur(t) = R*i(t)
R = resistance du dipole ohmique en ohm
intensite en A
temps caracteristique du circuite RC serie
en secondes
tau = RC
resistance en ohm
capacite du circuit en F
charge electrique accumlee par le condensateur
q en C
qa(t) = C * Uc(t)
qa(t) = -qb(t)
capacite electrique du condensateur en Farad
Uc = tension aux bornes du condensateur en V
loi des mailles
ΣUi = 0
Ui = tension aux bornes du dipole V
premiere loi de newton
Dans un référentiel galiléen, tout corps persévère dans l’état de repos ou de mouvement uniforme en ligne droite dans lequel il se trouve, à moins que quelque force n’agisse sur lui, et ne le contraigne à changer d’état.
troisieme loi de newton
Tout corps A exerçant une force sur un corps B subit une force d’intensité égale, de même direction mais de sens opposé, exercée par le corps B.
Fe pour electrons
-e E
Fe pour protons
e E
force conservative
valeur de son travail ne dépend que du point de départ et du point d’arrivée: la force électrique et le poids sont deux exemples de forces conservatives.
Ces forces sont liées à une énergie potentielle.
force non conservatives
Une force est non conservative si la valeur de son travail dépend du chemin suivi: ex les frottements.
energie potentielle electrique
E = q V
energie potentielle elastique
E = 1/2* k * deltaL^2
k = constante de raideur en N.m-1
delta L = elongation en m
travail force electrique
q.(VA – VB)
lois de kepler
1ère loi de Kepler : loi des orbites
Dans le référentiel héliocentrique, la trajectoire du centre de gravité d’une planète est une ellipse dont l’un des foyers est occupé par le centre de gravité du soleil.
2e loi de Kepler : loi des aires
Le segment de droite reliant les centres de gravité du Soleil et de la planète balaie des aires égales pendant des durées égales
3e loi de Kepler : loi des périodes
Pour toutes les planètes du système solaire, on a
T2a3 = constante où T est la période de révolution et a le demi grand axe de l’ellipse.
