Difração & Propagação & Resolução Flashcards
[332] As dimensões lineares transversais de um padrão de difração, no infinito, não dependem da distância da
abertura ao alvo.
Falso
[333] As dimensões de um padrão de difração no infinito variam diretamente com a distância de propagação,
z, ou com a distância focal, f.
Verdadeiro
[334] O número e o contraste das franjas de difração aumentam com a largura da banda espectral da radiação
incidente.
Falso
[335] Se a abertura difractante for retangular, a área iluminada observável num alvo a grande distância,
consiste em anéis concêntricos, com irradiância que oscila entre valores máximos e mínimos.
Falso
[336] A função de transmissão em amplitude tA permite descrever uma rede de difração de fase, inscrita num
quadrado de lado 2w.
F (paralelepípedo com faces planas)
[337] Uma rede de difração de amplitude, sinusoidal, gera um par de ordens (para além da ordem central)
cuja posição depende fortemente do comprimento de onda, o que viabiliza a utilização de redes de difração
como analisadores espectrais de radiação policromática.
Verdadeiro
[338] Uma rede de difração de amplitude, sinusoidal, gera um par de ordens (para além da ordem central)
cujo eixo central de propagação depende fortemente do comprimento de onda, o que viabiliza a utilização de
redes de difração como analisadores espectrais de radiação policromática.
Verdadeiro
[339] As redes de difração (sinusoidais) de fase redistribuem, sem absorção, a energia da onda incidente,
através de um número elevado de pares de ordens de difração, cuja intensidade é determinada por funções de
Bessel.
Verdadeiro
[340] Uma lente plano-convexa é um objeto de fase no interior de uma abertura limitada, muitas vezes
circular.
Verdadeiro
[341] Numa rede de difração binária de amplitude, a envolvente da distribuição da energia pelas várias ordens
é determinada pelo padrão de difração da abertura confinante.
Falso
[342] Numa rede de difração binária de amplitude, a envolvente da distribuição da energia pelas várias ordens
é determinada pelo padrão de difração do motivo que se repete
Verdadeiro
[343] Numa rede de difração binaria de amplitude, os três seguintes fatores desempenham, todos, um papel
fundamental: 1. 0 motivo que se repete, 2. o padrão de repetição do motivo, 3. a abertura que delimita a rede de difração.
Verdadeiro
[344] Numa rede de difração binária de amplitude, apenas os dois fatores seguintes desempenham um papel
fundamental: 1. O motivo que se repete, 2. O padrão de repetição do motivo.
Falso
[345] O critério de Rayleigh (século XIX) é aplicável a sistemas óticos que, tal como o sistema visual humano,
têm dificuldade em reconhecer pequenas diferenças de irradiância, sendo um critério conservador para
detetores optoelectrónicos, mais sensíveis e de maior dinâmica.
Verdadeiro
[346] Na difração por uma fenda retangular de 50 micrómetro (segundo X) , para uma dada distancia de
observação e em regime de Fraunhofer, o 1º zero da irradiância (segundo o eixo dos X) para um comprimento
de onda de 800 nm encontra-se em x = 2 mm. Para os mesmos valores do comprimento de onda e da distância
de observação, mas para uma fenda 4 vezes mais fina, o 1° zero encontra-se em x = 0,5 mm.
Falso
[347] Na difração por uma fenda retangular de 50 mícron (segundo X) , para uma dada distância de observação
e em regime de Fraunhofer, o 1° zero da irradiância (segundo o eixo dos X) para um comprimento de onda de
800 nm encontra-se em x = 2 mm. Para comprimento de onda de 400 nm, e para a mesma distância de
observação, o 1º zero encontra-se em x= 1 mm.
Verdadeiro
[348] Na difração por uma fenda retangular de 50 mícron (segundo X) , para uma dada distância de observação
e em regime de Fraunhofer, o 1º zero da irradiância (segundo o eixo dos X) para um comprimento de onda de
800 nm encontra-se em x = 2 mm. Para um comprimento de onda de 400 nm, e para a mesma distância de
observação, o 1º zero encontra-se em x = 4 mm.
Falso
[349] Na modelação de um objeto difractante, tem de ser devidamente modelada a abertura que o delimita.
Verdadeiro
[350] O número e o contraste das franjas de difração aumentam com a largura da banda espectral da radiação incidente.
Falso
[351] Uma lente GRIN finita é um objecto de fase.
Falso
[352] Numa rede de difração binária de amplitude, o espaçamento entre ordens é determinado pela
frequência de repetição do motivo.
Verdadeiro
[353] A dimensão transversa de um padrão de difração no infinito varia inversamente com o comprimento de onda.
Falso
[354] A função de transmissão em amplitude de um objecto, t(x.y), num plano z, é a razão entre as
amplitudes complexas das ondas emergente e incidente no plano z.
Verdadeiro
[355] A transformada de Fourier permite relacionar as amplitudes complexas entre planos paralelos, muito
afastados entre si, ambos perpendiculares ao eixo de propagação.
Verdadeiro
[356] Quanto maior for a frequência, mais concentrado é o padrão de difração.
Verdadeiro
[357] O factor de obliquidade relaciona-se com a direção da onda que ilumina a abertura difractante.
Falso
[358] Quanto maiores forem as dimensões da abertura difractante, mais concentrado é o padrão de difração,
no infinito.
Verdadeiro
[359] A uma distância z, o diâmetro do lobo central do padrão de difração de Fraunhofer de uma abertura
circular, de raio R, é 1,22 LAMBDA z/R.
Verdadeiro
[360] Na modelação de um objecto difractante, a abertura que o delimita não afeta o espectro de difração observável.
Falso
[361] No plano focal imagem (real) de um telescópio sem aberrações, a imagem de uma estrela é pontual.
Falso
[362] De um modo geral, a resolução de um instrumento aumenta quando o diâmetro da pupila de entrada do
instrumento aumenta, e diminui quando o comprimento de onda diminui.
Falso
[1] O Princípio de Huygens-Fresnel descreve a propagação das ondas de forma a somar a interferência de um
número infinito de ondas esféricas, emitidas a partir de um plano.
Verdadeiro
[2] A fórmula a.sin(teta) = m LAMBDA é válida para determinação dos máximos de uma rede de difração.
F (2a)
[3] A aproximação de Fresnel é válida para grandes distâncias.
F
[4] A aproximação de Fraunhofer é válida para grandes distâncias.
V
[5] As aproximações de Fresnel e Fraunhofer do Princípio de Huygens-Fresnel não são válidas para distâncias
muito próximas da fonte. Nestes casos, devemos recorrer às equações de Maxwell.
V
[6] O PHF explica a propagação da luz num contexto de Ótica Geométrica e o Princípio de Huygens explica a
propagação da luz num contexto de Ótica Ondulatória.
F
[7] O spot luminoso no centro da sombra geométrica, previsto pelo PHF, nunca foi verificado, pelo que Poisson
conseguiu apresentar um contra-argumento para o PHF.
F
[8] A constante que aparece no integral de Rayligh-Sommerfeld diz respeito ao desfasamento da onda.
V
[9] O fator de obliquidade é o garante de que não ocorre retrodifração, isto é, o surgimento de onda que se
propaga no sentido contrário.
V
[10] A condição de Radiação de Sommerfeld não é garantida pela função auxiliar de Green.
F
[11] Quanto menor for o comprimento de onda da radiação, menor é a distância à fonte para a qual a
aproximação de Fresnel é válida.
F
[12] Quanto maior for o comprimento de onda da radiação, menor é a distância à fonte para a qual a
aproximação de Fraunhofer é válida.
F
[13] A aproximação de Fresnel diz respeito à aproximação de ondas esféricas a ondas paraboloidais.
V
[14] A aproximação de Fraunhofer aproxima ondas esféricas a ondas paraxiais.
F
[17] No regime de Fraunhofer, a forma do padrão é constante e o tamanho escala com LAMBDA. Z / D.
V
[15] A aproximação de Fresnel recorre à Transformada de Fresnel e a aproximação de Fraunhofer recorre à
Transformada de Fourier.
V
[16] No regime de Fraunhofer, a forma do padrão varia com LAMBDA. Z / D.
F
[18] Para o regime de Fresnel, é necessário o uso de lentes positivas, dado que a imagem se forma no infinito.
F
[19] O Princípio de Babinet dá uma relação entre irradiâncias devidas a objetos difratantes com aberturas
complementares.
V
[20]A Função de Transmissão e Amplitude deve incluir uma função pupila que se relacione com o material do
objeto difratante.
F
[21] A Função de Transmissão em Amplitude é dada pelo quociente entre a amplitude da onda, U(x,y) no
segundo meio com a do primeiro meio.
V
[22]Uma lente GRIN é um objeto híbrido.
F
[23]Um objeto de fase não provoca alterações na amplitude da onda.
F
[24]Se a abertura de um objeto difratante aumentar, no regime de Fraunhofer, a irradiância no padrão de
difração aumenta.
F
[25]A translação de um objeto promove diminuição ou aumento da irradiância no padrão de difração.
F
[26]A função de transmissão em amplitude de uma abertura circular é um chapéu mexicano.
V
[27] A função de transmissão em amplitude de uma abertura retangular é um produto de sincs.
V
[28]O critério de Rayleigh estabelece uma distância mínima de separação entre máximos para que possam ser
vistos, num sistema ótico limitado por difração, e, dele, advém um limite de resolução angular.
V
[29]O critério de Rayleigh é um critério inovador que ainda hoje é utilizado para medições de elevada
precisão.
F
[30]O critério de Rayleigh baseia-se em feixes de Bessel para que se possa determinar o primeiro zero do
padrão de Airy.
V
