TEORIE Flashcards
Stavová rovnice ideálního plynu pro 1 kg
pv=rT
Stavová rovnice idálního plynu pro m kg
pV=mr*T
Stavová rovnice ideálního plynu pro 1 kmol
pVm=RT
Stavová rovnice ideálního plynu pro n kmol
pV=nR*T
předpoklady ideálního plynu
stlačitelný,smísitelný, vyplňující celý prostor, dokonale pružné srážky molekul
Uzavřená TD soustava
hranice uzavřená pro hmotu, ale prpouští teplo a práci
Otevřená TD soustava
propouští jak teplo, práci, tak i hmotu
Itenzivní stavová veličina
nezávislá na množství látky (např. teplota)
Extenzivní stavová veličina
závislá na množství látky (např. objem)
Univerzální plynová konstanta
8314,41 J/kmol*K
Entalpie (Měrná, změna atp.)
H=p*V+U=Ftl+U měrná entalpie: h=p*v+u pro ideální plyn: dh=V*dp+du=-wt+du obecně: dh=cp*dT
měrná plynová konstanta
r=R/Mm
Mm = relativní atomová hmotnost (H2O2=22+212)
Hodnota adiabatického mocnitele kappa v ideálním jednoatomovém plynu
kappa=1,66
Hodnota adiabatického mocnitele kappa v ideálním dvouatomovém plynu
kappa= 1,4
Hodnota adiabatického mocnitele kappa v ideálním tříatomovém plynu
kappa = 1,33
Vztah adiabatického mocnitele pro ideálníplyn pomocí měrných tepelných kapacit
Cp/Cv = poissonovo číslo kappa
Cv=(1/kappa-1)r
Cp=kappa Cv = (kappa*r/kappa-1)
Mayerův vztah pro ideální plyn
Cp-Cv=r
Měrný objemový podílsložky ve směsi
v(složky)/v(směsi)
Teplo
Q=int(m*c)dT
cp- při izobarické změně
cv- při izochorické změně
cn- při polytropické změně
Objemová práce
W=int(p)dV
Tlaková práce
Wt=int(V)dp = W-(p2V2-p1V1)
Měrná entropie
ds=dq/T
Exotermická reakce
reakce vydávající teplo
Endotermická reakce
reakce přijímající teplo
počet částic jednoho molu látky
6,022*10^23 částic
- věta termodynamická 1. tvar
dq=du+dw
q1,2=u2-u1+w1,2
1.věta termodynamická 2. tvar
dq=dh+dwt
- termodynamický zákon pro vratnou změnu
dS= dQ/T
- termodynamický zákon pro nevratnou změnu
dS>dQ/T
Změna vnitřní energie ideálního plynu
du=cv*dT
měrný objem mokré páry
v=v’+x*(v’‘-v’)
měrná vnitřní energie mokré páry
u=u’+x*(u’‘-u’)
měrná entalpie mokré páry
h=h’+x*(h’‘-h’)
měrná entropie mokré páry
s=s’+x*(s’‘-s’)
Absolutní vlhkost
rho(p)=m(páry)/V
výpočet tepla pro izobarickou změnu stavu vodní páry
q=h2-h1
Výpočet tepla pro izochorickou změnu stvu vodní páry
q=u2-u=dh/v*dp=dh+wt
Výpočet objemové práce pro izotermickou změnu stavu vodní páry
w=q-du=q-(dh-dp*v)
Výpočet technické práce pro izotermickou změnu stavu vodní páry
w=q-dh
Výpočet tepla pro izotermickou změnu
q=T*ds
objemová práce pro izoentropickouzměnu stavu vodní páry
w=u1-u2=h1-h2-(p1v1-p2v2)
Výpočet technické práce pro izoentropickou změnu stavu vodní páry
wt1,2=h1-h2
Relativní vlhkost vzduchu
phi=(mp/mpmax)(t)
=(rho(pp)/rho(pp)’‘)(t)
=(p(p)/p(p)’‘)(t)
=(Vp’‘/Vp)(t)*100
měrná vlhkost vlhkého vzduchu
x=mp/msv=0,622(Pp/PwPp)
Co je teplota mokrého teploměru a kdy ji měříme?
- měříme ji při určování relativní vlhkosti
- teplota, která se nastaví na teploměru v závislosti na vlhkosti a tlaku
Suchost páry
udává poměr hmotnosti syté páry ve hmotnosti mokré páry
X= m(páry)/m(sytého vzduchu)
měrná vlhkost vzduchu
x=m(syté páry)/(m(suchého vzduchu
Rosný bod
je teplota, při níž se vzduch následkem izobarického ochlazování stane nasyceným, aniž by mu byla dodána vodní pára z vnějšku
Reynoldsovo číslo
Re=c(rychlost kapaliny)*L(charakteristický rozměr)/mu(kinematická viskoita)
Grashofovo číslo
Gr=Beta(izobarický součinitel objemové roztažnosti)(Ts(teplota stěny)-Tt(teplota tekutiny))g(tíhové zrychlení)L^3(charakteristický rozměr)mu^2(kinematická viskozita)
Newtonův ochlazovací zákon
q’(hustota tepelného toku)=alpha(součinitel přestupu tepla)*|ts(teplota stěny-tt(teplota tekutiny)|
Nedokonalé spalování
Spalování bez přístupu kyslíku
Účinnost carnotova oběhu
nu=(q3,4-q1,2)/q3,4
kompresní poměr
epsilon = v1/v2=v(max)/v(min)
tlakový poměr
PI=p3/p2;pi = (p2/p1)
plnění(izobarický expanzní poměr)
phi = v4/v3=v4/v2
topný efekt oběhu tepelného čerpadla
epsilon (t) = teplo předané teplonosné látce/ vynaložená práce
chladící faktor chladícího oběhu
nu=q(přivedené)/(|q(odvedené)|- q(přivedené)
Termická účinnost tepelného oběhu
1-(q(odvedené)/q(dodané))
Clausiův integrál pro vratné oběhy
-int(dQ/T)=0
Fourierův zákon
q(hustota tepelného toku) = - oučinitel tepelné vodivosti* gradient teploty
Vedení tepla složenou neomezenou rovinnou stěnou
q=(t1-t(n+1)/(b(tloušťka)1/lambda(tepelná vodivost)1+b(n+1)/lambda(n+1)
