teorico Flashcards
El teorema de Earnshaw se puede demostrar a partir de la ley de Gauss.
V
Los materiales ferromagnéticos duros son apropiados como sustrato de
almacenamiento magnético de información.
V
Los dieléctricos disminuyen su permitividad relativa al aumentar la frecuencia de
oscilación del campo eléctrico aplicado.
V
La potencia disipada por un resistor es proporcional al cuadrado de la tensión aplicada
entre sus extremos.
V
La fem inducida —en una espira que rota en una región donde existe un campo
magnético uniforme— es cero cuando el flujo magnético a través de ella es máximo.
V
En los medios óhmicos y uniformes en estado estacionario se cumple ∇2V = 0.
V
Un campo eléctrico variable en el tiempo da lugar a una corriente de desplazamiento.
V
El potencial eléctrico V en un punto cualquiera de una región libre de carga nunca es estrictamente mayor que el potencial de los puntos ubicados en una esfera centrada
en él.
V
El campo eléctrico puede ser discontinuo a través de una interfaz si en ́esta existe una
densidad superficial de carga σ.
V
La circulación del potencial vectorial magnético A a lo largo de una trayectoria cerrada C es siempre igual al flujo magnético a través de cualquier superficie S que tenga a C como frontera.
V
El experimento de Hall permitió conocer el signo de los portadores de carga en un
conductor que transporta corriente eléctrica
V
En un ciclo de histéresis el área encerrada en el diagrama B vs. H corresponde a la
energía disipada por unidad de volumen en el material ferromagnético
V
La susceptibilidad magnética χm de una sustancia puede ser positiva o negativa.
V
Dentro de una cavidad libre de carga formada en el interior de un cuerpo conductor en
condiciones electrostáticas no puede haber campo eléctrico.
V
El rotacional de B en un punto del espacio depende de las densidades de corriente que
haya en ese punto.
V
Cuando dos líneas equipotenciales se cruzan en un punto formando un ángulo distinto
de cero el valor del campo eléctrico E debe ser cero en ese punto.
V
La divergencia del vector desplazamiento eléctrico D depende solo de la distribución
de cargas libres.
V
Al potencial vectorial magnético A se le puede sumar un gradiente cualquiera sin
alterar el valor del campo magnético B.
V
El potencial eléctrico de un dipolo cae, a grandes distancias, como 1/r2.
V
Dentro de un buen conductor el campo eléctrico puede no ser cero.
V
La fuerza magnética entre dos cargas puntuales cualesquiera en el vacío siempre es menor que la correspondiente fuerza eléctrica.
V
Un campo magnético estático no puede cambiarle la energía cinética a una partícula cargada.
V
La temperatura de Curie es aquella por encima de la cual un material ferromagnético se vuelve paramagnético.
V
La corrección de Maxwell a la ley de Ampere permitió –entre otras cosas– compatibilizar dicha ley con la ecuación de continuidad.
V
Las ecuaciones que rigen la electrostática no involucran a B, y las ecuaciones que rigen la magnetostática no involucran a E.
V
El trabajo que hace un campo magnético estático sobre una carga puntual es siempre cero.
V
La densidad de corriente de desplazamiento se puede calcular como ∂D/∂t.
V
Las corrientes de Foucault (o parásitas) en un transformador de núcleo de hierro se
pueden disminuir sensiblemente mediante el laminado del núcleo.
V
Las corrientes de Foucault (o parásitas) en un transformador de núcleo de hierro se
pueden disminuir sensiblemente mediante el laminado del núcleo.
V
La ley de Gauss de la electrostática es más general que la ley de Coulomb.
V
El teorema del valor medio para funciones armónicas garantiza que el potencial
electrostático V no pueda tener un máximo o un mínimo relativo en una región libre
de carga.
V
Los materiales blandos —desde el punto de vista magnético— tienen bajas perdidas
por corrientes parasitas o de Foucault.
V
Si se aplica un campo magnético B variable en el tiempo sobre un trozo de material
conductor aislado puede lograrse que ́este se caliente.
V
La medición de la diferencia de potencial de Hall puede utilizarse para medir el campo
magnético en una cierta región del espacio.
V
En un cuerpo conductor cargado en equilibrio la carga se distribuye en el mismo de
manera de minimizar la energía potencial electrostática total.
V
Si se aplica un campo eléctrico E mayor que el de ruptura sobre un dieléctrico se logra
que dicho dieléctrico conduzca la corriente.
V
Los materiales diamagnéticos son repelidos de las regiones donde B es muy intenso.
V
Las componentes normales de B a través de una interfaz siempre son iguales.
V
La ley de Coulomb solo se cumple para cargas puntuales en reposo.
V
La ley de Ampere (∇×H = Jc) es incompatible con la ecuación de continuidad.
V
Para apantallar eficazmente un campo magnético se deben utilizar materiales
ferromagnéticos.
V
Un material ferromagnético se vuelve paramagnético cuando su temperatura se eleva
sobre su temperatura de Curie (Tc).
V
La constante dieléctrica de cualquier material tiende a 1 cuando la frecuencia del
voltaje aplicado tiende a infinito.
V
Maxwell pudo deducir, en forma puramente teórica, la velocidad a la cual se deberían
propagar en el vacío las perturbaciones producidas en los campos electromagnéticos.
V
En una región del espacio donde el potencial electrostático V es uniforme el campo
eléctrico E es nulo
V
La fuerza magnética no siempre obedece el principio de acción y reacción de Newton.
V
El teorema de Earnshaw se puede mostrar a partir de la ecuación de Laplace.
V
Si el potencial eléctrico es cero en una región del espacio, el campo eléctrico debe ser nulo en dicha región.
V
El potencial eléctrico de un dipolo cae, a grandes distancias, como 1/r2 .
V
La ecuación de continuidad, ∇ · J + ∂ρv ∂t = 0, es valida siempre.
V
El campo magnético B siempre es solenoidal.
V
El campo eléctrico E en condiciones estáticas es irrotacional.
V
La corrección que hizo Maxwell a la ley de Ampere le permitió predecir la existencia de
ondas electromagnéticas.
V
El teorema de Earnshaw estipula que no existe una configuración estable de cargas eléctricas sometidas únicamente a fuerzas eléctricas.
V
La ley de Gauss para la electrostática depende de que el campo eléctrico de una carga puntual varíe con la distancia como 1/r2.
V
Las represas hidroeléctricas basan su operación en la ley de Faraday.
V
El principio de superposición necesita comprobación experimental.
V
Una corriente filiforme diferencial genera un potencial vectorial magnético A colineal
con ella.
V
Un campo eléctrico variable en el tiempo da lugar a una corriente de desplazamiento.
V
Si un cuerpo tiene carga total nula entonces su campo eléctrico a grandes distancias r
debe caer más rápido que 1/r2 .
V
El fenómeno de histéresis pone de manifiesto que el campo B dentro de un material magnético no está unívocamente determinado por el valor de H en el mismo
V
El teorema de Earnshaw es una consecuencia directa de la aplicación de la Ley de Gauss a una región libre de carga.
V
Un campo magnético variable en el tiempo puede hacer trabajo sobre una carga
puntual.
V
Un muy pequeño desbalance de carga en un objeto macroscópico conduce fácilmente
a fuerzas eléctricas superiores a su peso
V
El experimento conocido como la “jaula de Faraday” buscó mostrar que E = 0 dentro
de un cuerpo conductor cargado en equilibrio electrostático
V
Se puede apantallar eficazmente una región del espacio de un campo magnético
exterior operando dentro de una cavidad hecha en un material ferromagnético.
V
La potencia disipada por corrientes parasitas en transformadores de núcleo de hierro
aumenta al aumentar la frecuencia de la corriente del primario
V
Las conductividades de los conductores y los aislantes varían con la temperatura y la
frecuencia de la diferencia de potencial aplicada.
V
Un conductor no siempre es un cuerpo equipotencial y E puede no ser tangencial a su superficie.
V
Las moléculas no polares no tienen dipolo permanente, pero se pueden polarizar por
aplicación de un campo eléctrico
V
En un dieléctrico lineal, P varia linealmente con E.
V
La medición de la diferencia de potencial de Hall puede utilizarse para medir el campo
magnético en una cierta región del espacio.
V
En un selector de velocidades los campos eléctrico y magnético son perpendiculares
entre sí, y también al vector velocidad de las cargas.
V
Puede haber una fem inducida distinta de cero en un instante en el cual el flujo
magnético es cero.
V
El rotacional de B en un punto del espacio depende tanto de las densidades de
corriente de conducción como de las de magnetización y desplazamiento que haya en ese punto.
V
A partir de que en condiciones electrostáticas se tiene ∇ × E = 0 es posible demostrar
que las componentes tangenciales del campo eléctrico a través de una interfaz son
iguales (en dichas condiciones).
V
El teorema del valor medio sólo se cumple en una región libre de carga.
V
La medición de la diferencia de potencial de Hall puede utilizarse para medir el campo
magnético en una cierta región del espacio.
V
Una sustancia diamagnética como el bismuto se ve repelida por un campo magnético intenso.
V
En una región donde existe un campo magnético uniforme una partícula cargada q puede describir un movimiento circular uniforme con un radio proporcional a su velocidad.
V
El potencial eléctrico V (r)de un cuadrupolo cae, a grandes distancias, como 1/r3 .
V
En una región del espacio donde el potencial electrostático V es uniforme el campo
eléctrico E es nulo.
V
La ecuación de continuidad está contenida en las leyes de Maxwell.
V
En un medio ́óhmico uniforme donde haya corrientes en estado estacionario se
cumple la ecuación de Laplace.
V
Las líneas de B –si no hay corrientes de conducción– están siempre orientadas en
sentido opuesto a las de H dentro de un imán permanente.
V
La ley de Lenz permite predecir siempre el sentido de las corrientes eléctricas
inducidas, ya sea que la fem sea cinética o no.
V
En una región donde existe un campo magnético uniforme es posible que una partícula cargada se mueva sin experimentar fuerza magnética.
V
En condiciones dinámicas no se puede definir un potencial eléctrico V de manera de
asignarle un valor ́único a cada punto del espacio
V
Para almacenar información en un medio magnético es conveniente utilizar materiales
con coercitividades muy grandes.
V
Siempre es posible definir un potencial vectorial magnético A cuyo rotor sea el campo magnético B.
V
A partir de la ley de Gauss se puede deducir que las cargas eléctricas en exceso se ubican en la superficie de un conductor.
F
No es posible acelerar una carga en reposo utilizando únicamente un campo magnético.
F
En una región donde existe un campo magnético uniforme una partícula cargada se debe mover describiendo una circunferencia o una hélice.
F
La energía cinética de una carga puntual q que se mueve en un campo magnético B no uniforme (pero constante) puede variar.
F
La fuerza magnética que actúa sobre una carga puntual en movimiento no depende del referencial del observador.
F
A lo largo de una trayectoria cerrada el campo eléctrico siempre efectúa un trabajo nulo.
F
Partiendo ́únicamente de la ley de Gauss se puede demostrar que todo el exceso de carga en un conductor se encuentra en su superficie.
F
No es posible, únicamente con un campo magnético estacionario, acelerar una carga eléctrica.
F
La densidad corriente de desplazamiento Jd viene dada por μ*( ∂(εE)/∂t) .
F
Las líneas de B están siempre orientadas en sentido opuesto a las de H dentro de un
imán permanente.
F
La fuerza magnética entre dos cargas puntuales en movimiento relativo puede ser mayor que la correspondiente fuerza eléctrica.
F
Una región del espacio donde el campo eléctrico E es uniforme implica que en dicha región el potencial eléctrico V sea constante.
F
Las cargas en exceso en un material cualquiera siempre se encuentran en su superficie.
F
En un medio óhmico el rotacional de E es siempre cero.
F
El Efecto Hall se utiliza hoy en día para medir la intensidad del campo eléctrico en una
cierta región del espacio.
F
Cuando un cuerpo se pone a tierra queda completamente descargado.
F
Las componentes normales de D a través de una interfaz siempre son iguales.
F
Si el campo eléctrico es nulo en alguna región del espacio, el potencial eléctrico debe ser también nulo en dicha región.
F
Como la superficie de un conductor es equipotencial, la intensidad del campo eléctrico externo y cerca de dicha superficie es uniforme, cualquiera sea la forma del conductor.
F
Los materiales ferromagnéticos se vuelven paramagnéticos a bajas temperaturas.
F
En un dieléctrico no homogéneo se cumple la ecuación de Poisson (∇2V = −ρv/ǫ).
F
El potencial eléctrico V en un punto cualquiera de una región libre de carga siempre es estrictamente mayor que el potencial de los puntos ubicados en una esfera centrada
en él.
F
Los materiales paramagnéticos se ven atraídos por campos magnéticos muy intensos.
F
El teorema de unicidad nos garantiza que no hay dos soluciones distintas a la ecuación
de Laplace en una misma región del espacio.
F
Un material ferromagnético se vuelve diamagnético sobre su temperatura de Curie.
F
Los materiales blandos desde el punto de vista magnético son los más apropiados para el almacenamiento de información en estos medios.
F
Si el potencial eléctrico V vale cero en un cierto punto del espacio, entonces el campo
eléctrico E en ese punto vale también cero.
F
Si el campo eléctrico E vale cero en un cierto punto del espacio, entonces el potencial
eléctrico V en ese punto vale también cero
F
El teorema de unicidad afirma que en caso de existir una solución a la ecuación de
Laplace (∇2V = 0), esta es ́única.
F
La presión electrostática que se ejerce entre las placas de un capacitor de placas
planas y paralelas viene dada por Q2/(2ǫ0A), donde Q es el modulo de la carga sobre
cada placa y A es el ́área
F
La condición de borde Et1 = Et2 sólo se cumple en condiciones electrostáticas.
F
Un material ferromagnético se vuelve paramagnético debajo de la temperatura de
Curie.
F
La fem inducida en un circuito es el opuesto del flujo magnético Φm a través del
mismo.
F
La autoinductancia de un solenoide es proporcional a la corriente que circula por dicho solenoide
F
La autoinductancia de un solenoide es proporcional a la tasa de cambio de la corriente por dicho solenoide
F
La corrección de Maxwell a la ley de Ampere fue necesaria para compatibilizar la ley de
Ampere con la fuerza de Lorentz (electromagnética).
F
Al potencial vectorial magnético A se le puede sumar un rotacional cualquiera sin
alterar el valor del campo magnético B.
F
Las líneas de campo eléctrico E entre dos dieléctricos ideales distintos forman un ́ángulo más agudo (con la normal a la interfaz) en el medio más polarizable.
F
Siempre es posible definir un potencial vectorial magnético A cuyo gradiente sea el campo magnético B.
F
Partiendo ́únicamente de la ley de Gauss se puede demostrar que todo el exceso de carga en un conductor se encuentra en su superficie.
F
El método de imágenes para resolución de problemas de electrostática no hace uso del teorema de unicidad.
F
Dentro de una cavidad formada en el interior de un cuerpo conductor en condiciones electrostáticas no puede haber campo eléctrico.
F
La ecuación de Laplace (∇2V = 0) se cumple siempre en una región libre de cargas
F
El campo magnético B de cualquier configuración de corrientes siempre cae como 1/r3 a grandes distancias r en comparación con el tamaño del sistema.
F
La ecuación de la fuerza de Lorentz está contenida en las leyes de Maxwell.
F
