teorico Flashcards
El teorema de Earnshaw se puede demostrar a partir de la ley de Gauss.
V
Los materiales ferromagnéticos duros son apropiados como sustrato de
almacenamiento magnético de información.
V
Los dieléctricos disminuyen su permitividad relativa al aumentar la frecuencia de
oscilación del campo eléctrico aplicado.
V
La potencia disipada por un resistor es proporcional al cuadrado de la tensión aplicada
entre sus extremos.
V
La fem inducida —en una espira que rota en una región donde existe un campo
magnético uniforme— es cero cuando el flujo magnético a través de ella es máximo.
V
En los medios óhmicos y uniformes en estado estacionario se cumple ∇2V = 0.
V
Un campo eléctrico variable en el tiempo da lugar a una corriente de desplazamiento.
V
El potencial eléctrico V en un punto cualquiera de una región libre de carga nunca es estrictamente mayor que el potencial de los puntos ubicados en una esfera centrada
en él.
V
El campo eléctrico puede ser discontinuo a través de una interfaz si en ́esta existe una
densidad superficial de carga σ.
V
La circulación del potencial vectorial magnético A a lo largo de una trayectoria cerrada C es siempre igual al flujo magnético a través de cualquier superficie S que tenga a C como frontera.
V
El experimento de Hall permitió conocer el signo de los portadores de carga en un
conductor que transporta corriente eléctrica
V
En un ciclo de histéresis el área encerrada en el diagrama B vs. H corresponde a la
energía disipada por unidad de volumen en el material ferromagnético
V
La susceptibilidad magnética χm de una sustancia puede ser positiva o negativa.
V
Dentro de una cavidad libre de carga formada en el interior de un cuerpo conductor en
condiciones electrostáticas no puede haber campo eléctrico.
V
El rotacional de B en un punto del espacio depende de las densidades de corriente que
haya en ese punto.
V
Cuando dos líneas equipotenciales se cruzan en un punto formando un ángulo distinto
de cero el valor del campo eléctrico E debe ser cero en ese punto.
V
La divergencia del vector desplazamiento eléctrico D depende solo de la distribución
de cargas libres.
V
Al potencial vectorial magnético A se le puede sumar un gradiente cualquiera sin
alterar el valor del campo magnético B.
V
El potencial eléctrico de un dipolo cae, a grandes distancias, como 1/r2.
V
Dentro de un buen conductor el campo eléctrico puede no ser cero.
V
La fuerza magnética entre dos cargas puntuales cualesquiera en el vacío siempre es menor que la correspondiente fuerza eléctrica.
V
Un campo magnético estático no puede cambiarle la energía cinética a una partícula cargada.
V
La temperatura de Curie es aquella por encima de la cual un material ferromagnético se vuelve paramagnético.
V
La corrección de Maxwell a la ley de Ampere permitió –entre otras cosas– compatibilizar dicha ley con la ecuación de continuidad.
V
Las ecuaciones que rigen la electrostática no involucran a B, y las ecuaciones que rigen la magnetostática no involucran a E.
V
El trabajo que hace un campo magnético estático sobre una carga puntual es siempre cero.
V
La densidad de corriente de desplazamiento se puede calcular como ∂D/∂t.
V
Las corrientes de Foucault (o parásitas) en un transformador de núcleo de hierro se
pueden disminuir sensiblemente mediante el laminado del núcleo.
V
Las corrientes de Foucault (o parásitas) en un transformador de núcleo de hierro se
pueden disminuir sensiblemente mediante el laminado del núcleo.
V
La ley de Gauss de la electrostática es más general que la ley de Coulomb.
V
El teorema del valor medio para funciones armónicas garantiza que el potencial
electrostático V no pueda tener un máximo o un mínimo relativo en una región libre
de carga.
V
Los materiales blandos —desde el punto de vista magnético— tienen bajas perdidas
por corrientes parasitas o de Foucault.
V
Si se aplica un campo magnético B variable en el tiempo sobre un trozo de material
conductor aislado puede lograrse que ́este se caliente.
V
La medición de la diferencia de potencial de Hall puede utilizarse para medir el campo
magnético en una cierta región del espacio.
V
En un cuerpo conductor cargado en equilibrio la carga se distribuye en el mismo de
manera de minimizar la energía potencial electrostática total.
V
Si se aplica un campo eléctrico E mayor que el de ruptura sobre un dieléctrico se logra
que dicho dieléctrico conduzca la corriente.
V
Los materiales diamagnéticos son repelidos de las regiones donde B es muy intenso.
V
Las componentes normales de B a través de una interfaz siempre son iguales.
V
La ley de Coulomb solo se cumple para cargas puntuales en reposo.
V
La ley de Ampere (∇×H = Jc) es incompatible con la ecuación de continuidad.
V
Para apantallar eficazmente un campo magnético se deben utilizar materiales
ferromagnéticos.
V
Un material ferromagnético se vuelve paramagnético cuando su temperatura se eleva
sobre su temperatura de Curie (Tc).
V
La constante dieléctrica de cualquier material tiende a 1 cuando la frecuencia del
voltaje aplicado tiende a infinito.
V
Maxwell pudo deducir, en forma puramente teórica, la velocidad a la cual se deberían
propagar en el vacío las perturbaciones producidas en los campos electromagnéticos.
V
En una región del espacio donde el potencial electrostático V es uniforme el campo
eléctrico E es nulo
V
La fuerza magnética no siempre obedece el principio de acción y reacción de Newton.
V
El teorema de Earnshaw se puede mostrar a partir de la ecuación de Laplace.
V
Si el potencial eléctrico es cero en una región del espacio, el campo eléctrico debe ser nulo en dicha región.
V
El potencial eléctrico de un dipolo cae, a grandes distancias, como 1/r2 .
V
La ecuación de continuidad, ∇ · J + ∂ρv ∂t = 0, es valida siempre.
V
El campo magnético B siempre es solenoidal.
V
El campo eléctrico E en condiciones estáticas es irrotacional.
V
La corrección que hizo Maxwell a la ley de Ampere le permitió predecir la existencia de
ondas electromagnéticas.
V
El teorema de Earnshaw estipula que no existe una configuración estable de cargas eléctricas sometidas únicamente a fuerzas eléctricas.
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